Lineáris mozgatás - studopediya
3. egyenletes lineáris
I. példa L M o és n e n o d e c a n o m e p -n e a d és w n e - mozgás-beállított, amelyben a nagyságát és irányát a sebesség nem változik.
Amikor a sebességvektor egyenes vonalú egyenletes mozgás egy állandó: = const. Következésképpen a mozgás gyorsulás nulla.
Ha az egyenes vonalú egyenletes mozgás átlag és pillanatnyi sebesség egyenlő:
3.1. Formula, az egyenes vonalú egyenletes mozgás
Az egyenesen futó hornyolt fel egy ponton leírja a koordináta Natalie. Döntetlen koordináta tengely OX. Coto paradicsom párhuzamosan a pályára a pont (29. ábra):
x0 - a kiindulási koordináta (koordinátája egy pont a kezdeti t0 időpontban),
x - az a koordináta egy időpontban vagy idő-t,
A meghatározás sebesség lelet képlet elmozdulás a pont-intervallum vre Menie # 916; t
Az előrejelzések a koordináta tengely ökör félig tea
szerv T-VRE Meni.
vx = - egy képlet alapján
sebessége vetülete az x tengelyen az idő.
mert # 916; r = S. kapjuk:
S = v # 903; # 916; t - a képlet az utat.
3.2. Táblázatok egyenes vonalú egyenletes mozgás
A grafikon a sebességet az idő függvényében vetítés.
test sebessége nem változik az egyenes vonalú egyenletes mozgás. Ezért, a grafikon a vetülete a sebesség az időben - akár egyenes-TION, párhuzamosan az időtengely (30. ábra).
Függvényében ábrázoljuk a sebességet vetítés ideje megtalálja az utat áthaladni a test azon időtartam alatt # 916; t. Path test S során az időintervallum # 916; t határozza meg a terület az ABCD téglalap:
A telek a pont koordinátáit az idő x = x (t).
Formula-függő koordinátákat időpontban x = x0 + vx × t (t0 = 0) az következik, hogy a koordináta - lineáris az idő függvényében. Ezért, a grafikon x = x (t) - egyenes vonal, amely Obra-zuet szög az időtengely (31. ábra). Függvényében ábrázoljuk koordinátákat, van egy időpontban, megtalálja:
- koordinátája egy pont bármikor VRE-Meni x (t),
Válaszolj a kérdésekre:
1. Milyen azonnali mozgás sebességét modul modul átlagsebesség?
2. Miért van az egyenes vonalú egyenletes mozgás SRI érintő és a normális gyorsulás nulla?
3. Milyen típusú grafikont növekedés SKO-idő egyenes egyenletes mozgást?
4. A egyenessége nem egyenletes mozgást
Ha n p a l m i n e és n o d m n e r a a - m n o o e n o m d és w e n, és a sebesség e la változik nagyságú, de nem változik irányba. Ebben a mozgás, a gyorsulás nulla: a tangenciális gyorsulás értéke nem nulla, ha egyenes vonalú eddig nem egyenletes mozgás egyenlő a teljes gyorsulás tangenciális gyorsulás :.
Megvizsgáljuk a különleges esetben, egyenes vonalú mozgása egyenetlen-TION - egyenes vonalú C a n o p e r e m e n n o f mozgását.
4.1. Egyenes vonalú egyenletesen gyorsuló mozgás
I. példa m L és n e th n o e c a n o p e r e m e n n o e d és w n e - mozgás, ahol a sebessége a test bármely egyenlő in-intervallum idő változik ugyanolyan mennyiségű (ábra. 32). Ez azt jelenti, hogy ha
Amikor egyenes vonalú egyenletesen gyorsuló mozgás gyorsulás nem változik, azaz,
4.2. Alapképletek egyenes vonalú egyenletesen gyorsuló mozgás
Mouvment egységeséMENT accéléré
movimiento unifor- memente acelerado
4.4. szabadesés
C hőmérsékleten mintegy d b e n o n a g e n e - a mozgás egy test vákuumban nyugalmi állapotban a gravitáció hatására a test a földre.
Szabadesés - egyenes vonalú egyenletesen gyorsuló mozgás. Minden test egy adott ponton a Föld mozog szabadesésben azonos gyorsulás. Ez a gyorsulás az úgynevezett gravitációs gyorsulás és kijelölt (levél) „g”. Numerikus érték g »9,8 m / s 2. Vektor ver-irányított helyben lefelé.
Amikor szabadesés vektorokat expressz check-rénium és a sebesség ugyanabban az irányban (ábra. 36).
Formula szabadesés, vagyunk a képletek kapunk egy egyenes Rav noperemennogo mozgást. (Lásd. 34) Feltételezzük, hogy az y-tengely függőlegesen felfelé, válaszd az origót a a Föld felszínén-sti.
A szabadon eső Ebben a koordinátarendszerben:
hogy a kezdeti koordinátákat-yo = H;
vetítés kezdeti sebesség-v0y = 0;
vetítési gyorsulás ay tengely OU = - g.
Egyenlet függően vetítési sebesség vy a t idő (t0 = 0) az a forma v y = - GT.
Egyenlet koordináták függése time-of-audio t t0 = 0) adott.
Ahol a pillanatban a test alá a h magassága (y = 0) a általános képletű
Formula vetítés függően a helyettesítési sebessége lesz formájában
ahol az egység aránya a test esik h magassága
(Y = 0, y0 = h) megtalálható a következő képlettel:
4.5. Test mozgásának dobott felfelé
Test mozgásának dobott egyenesen felfelé, # 8213; Ez a mozgás, amelynek során:
# 8213; a kezdeti sebesség a test függőlegesen felfelé,
# 8213; ravnoperemenno test mozog állandó gyorsulással. irányított függőlegesen lefelé.
Ez a mozgás két szakaszból áll: egy test mozgásának függőlegesen felfelé és függőlegesen lefelé irányuló mozgás.
Amikor a test mozog függőlegesen felfelé sebességgel modulus csökken, így a gyorsulás vektor és a sebesség vektor ellentétes irányban .Ez ravnozamedlennoe mozgását (ábra. 37).
Maximális magassága egyenlő Hmax. test sebessége nulla lesz. Ezután kezdődik a második szakasz a mozgás - egyenletesen gyorsuló mozgás.
Belátható, hogy az idő a test a maximális emelési magassága Hmah-nek ugyanakkor a csökkenés ilyen magasságban arra a szintre, ahonnan a test dobja:
A kezdeti sebessége a test, most elhagyott de th függőlegesen felfelé modulo egyenlő végsebességeként szabadesés
Formula testmozgások, de dobott függőlegesen felfelé, megkapjuk a fore-öszvér egyenletesen gyorsuló mozgás. Meggyőződésünk, hogy az y tengely függőlegesen felfelé, válasszon az origót a Föld felszíne-sti.
Body mozgás dobott Ver tikalno-up Ebben a koordinátarendszerben (37. ábra):
A kezdeti koordináták-ta. y0 = 0;
Egyenlet függően vetítési vy sebessége az idő függvényében t (t0 = 0) a formája
Egyenlet koordináták függése time-of-audio t0 = t 0 a formája
sebesség modul függését v egy koordináta a
Maximális magassága emelő a test y = Hmax. ha y0 = 0
test sebesség a maximális magasság (h = Hmax)
test gyógyulási idő magasságig Hmax
Idő test alá a magasból Hm a föld
végsebesség modul test leesik a földre
. Válaszolj a kérdésekre:
1. Miért a szabadesés - ez ravnope- a szalag mozgását?
2. Miért a szabadesés - ez megegyezik a gyorsuló mozgás?
3. Hogyan sebességét, amikor mászni?
4. Hogyan működik a sebesség az ősszel?
5. kinematikája egyenletes mozgás egy anyagi pont körön
A D és w n e t h k és n a p körülbelül n o x y c m és - egy görbe vonalú periodikus-mechanikus mozgást.
T r a e t o r I d, g és E S - Cree Első sor - egy kör (ábra. 38). A 38. ábra:
Egy pont - a helyzet az anyag idején ponton t0 idő;
B pont - tömeges pont helyzetét a t időpontban;
A # 65.078; B - egy ív, amely átmegy a szőnyeg-tömegpont időintervallumban # 916; t = T - T0;
S - az út, amely átmegy a ponton A jelentése megegyezik az ív hossza # 65.078; B;
0 pont - a központ a kör elején lo koordinátái;
és - a sugár vektorok kép-sósav pontok időpillanatokban t0 és t;
# 916; # 966; - elfordulási szög a sugár-vektor alatt az időintervallum # 916; t.
körméret # 8467; = 2πR, ahol R - a kör sugara.
Alapvető Kinema-cal-acteristics a jellemzők körmozgás
P és n o m e n o p e d x és n e n a p körülbelül n o x y s t és - periodikus mozgást, amelyben a pontban halad az ív az azonos hosszúságú bármilyen szabályos időközönként.
P e r és e r egy o f n s - egy időben egy fordulatot. Az időszak által jelzett betű T.
Egység időszakban SR és a rendszer GHS-me - egy második [T] = 1 s.
H és tonna t és p egy o f i - a Phi fizikai mennyiség megegyezik a szám Oboro-nek, aki egy pont időegység alatt. Ha közben az inter-tengely idejű # 916; t pontot tett fordulat n, a frekvencia
A kommunikáció a T periódus és frekvencia f:
SI egysége jelentése a CGS rendszer - egy fordulat másodpercenként: [f] = 1 / s = 1 s-1.
Mint láttuk (24. oldal) és a pillanatnyi l n e d n, és I egy p o s t s - egy fi-fizikai mennyiségre korlátozza a mozgás az időintervallum, amely alatt ez a mozgás akkor jelentkezik, ha # 916; t ® 0 (# 916; t nullára):
Az egyenletes mozgását Oak körök (ábra. 39):
- az anyag áthalad pont egyenlő ív hossza egyenlő időintervallumokban: ívhossz A # 65078, B = S1, az ív hossza B # 65.078; C = S2. itt # 916; t1 = # 916; t2
- lineáris sebessége a modul nem változott-nyaetsya
- egy ideig egyenlő egy időszakban, a test távolságra nyúlik egyenlő kerületi hossza, azaz
Ezért, a lineáris sebesség egyenlő a modul.
Vector lineáris sebesség az egyes időpontokban az érintőleges a kört.
Mivel v = const, a tangenciális gyorsulás nulla.
Mivel az irányt a lineáris sebesség vektor változások, a gyorsulás nem nulla: Belátható, hogy a normális gyorsulás modul meghatározása a következő képlettel
Minden egyes pont a kör, a gyorsulási vektor sugárirányban közepe felé a kör.
Gyorsítás pontokat egyenletes körmozgás (gyorsítás mező) vayut nevezett centripetális gyorsulása.
Y r l o c egy I. körülbelül o o s t s - a fizika Env értéke egyenlő egy határértéket elforgatási szög aránya a sugár vektor a pont a inter-tengely az idő, amelyre ez a változás akkor jelentkezik, ha # 916; t ® 0 (# 916; tstremitsya nulla):
Az egység a szögsebesség a SI és B TEM GHS - 1 radián másodpercenként [# 969] = 1 rad / s = 1 s-1.
(A szöget radiánban 1 - a központi szöge az ív megegyező hosszúságú kerületének sugara RA-: 2π radián = 360 °, a 1 radián »57,3 °.)
Az egyenletes mozgás Oak körök:
- a sugár vektor egy pont egyenlő időközönként teszi felváltva egyenlő szögek
- a szögsebesség egység - állandó:
- abban az időben egyenlő egy időszak,
elfordulási szögét a sugár vektor # 916; # 966; = 2p radiánban
azaz, ha # 916; t = T jelentése # 916; # 966; = 360 0 = 2π,
Azonban képletű szögsebesség
Az összehasonlításból képletek a Sarki és lineáris sebesség, hogy a köztük lévő kapcsolat legyen:
. Válaszolj a kérdésekre:
1. Miért egyenletes körmozgás - periodikus mozgás?
2. Mi az az útvonal áthalad egy pont egy időben egyenlő egy ideig?
3. Ahogy irányított centripetális gyorsulása th?